Определение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов

Министерство образования и науки Российской Федерации РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА ИМЕНИ И.М. ГУБКИНА

Д.Н. Жедяевский, В.А. Лукьянов А.А. Мотовилин, Д.Н. Чикичев

Определение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов Учебно-методические указания к лабораторной работе по курсу «Расчет и конструирование оборудования нефтегазопереработки»

Учебно-методические указания для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлению подготовки бакалавров 151000 «Технологические машины и оборудование» (профиль «Оборудование нефтегазопереработки»)

Москва 2013

УДК 662.998:66 О-62

Д.Н. Жедяевский, В.А. Лукьянов, А.А. Мотовилин, Д.Н. Чикичев Определение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов. Учебно-методические указания к лабораторной работе по курсу «Расчет и конструирование оборудования нефтегазопереработки». – М.: Издательский центр РГУ нефти и газа имени И.М. Губкина, 2013, – 26 с.

Учебно-методические указания включают теоретические основы процесса передачи теплоты теплопроводностью, описание лабораторной установки, порядок проведения опытов, обработки результатов и контрольные вопросы. Учебно-методические указания предназначены для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлению подготовки бакалавров 151000 «Технологические машины и оборудование» (профиль «Оборудование нефтегазопереработки») Ил. 8, табл. 4, библ. - 6 назв. Издание подготовлено на кафедре оборудования нефтегазопереработки

Рецензент: профессор кафедры термодинамики и тепловых двигателей С.М. Купцов

Д.Н. Жедяевский, В.А. Лукьянов, А.А. Мотовилин, Д.Н. Чикичев, 2013 РГУ нефти и газа имени И.М. Губкина, 2013

2

Условные обозначения D - геометрический параметр исследуемого образца – диаметр круглой пластины или сторона квадрата, м;

F - площадь изотермической поверхности теплообмена, м2; n - нормаль;

n0 - единичный вектор, нормальный к изотермической поверхности и направленный в сторону возрастания температур;

Q - тепловой поток, Вт;

Q - количество теплоты, проходящее через изотермическую поверхность, Дж;

q - плотность теплового потока, Вт/м2; t - температура поверхности, ºС; t1 4 - температуры на границах слоев для случая плоской трехслойной стенки, ºС;

tвн - температура внутренней поверхности боковой панели установки, ºС; tн - температура наружной поверхности боковой панели установки, ºС; tc1 , tc 2 - температуры поверхностей плоской однослойной стенки, ºС; - толщина плоской однослойной стенки, м; 1, 2-

3-

толщины стальных листов для случая плоской трехслойной стенки, м;

толщина слоя теплоизоляционного материала, м;

- коэффициент теплопроводности, Вт/(м·К); 1,

3

- коэффициенты теплопроводности стальных листов для случая пло-

ской трехслойной стенки, Вт/(м·К); 2-

коэффициент теплопроводности слоя теплоизоляционного материала, Вт/(м·К);

- время протекания термодинамического процесса, с.

3

Цели лабораторной работы: экспериментальное определение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов методом неограниченного плоского слоя; сопоставление экспериментальных значений коэффициентов теплопроводности теплоизоляционных материалов с теоретическими величинами; получение компетенций в области использования технических средств измерения тепловых параметров технологических процессов. Теоретические основы Самопроизвольный необратимый процесс передачи теплоты в пространстве с неоднородным распределением температуры называется теплообменом. Теория теплообмена или теплопередача – это наука, изучающая процессы и законы передачи теплоты. Перенос теплоты представляет собой процесс обмена внутренней энергией между рассматриваемыми элементами и системами тел. Теплообмен между телами возможен лишь при наличии разности температур между ними. Передача теплоты осуществляется различными способами. Различают три основные формы: теплопроводность, конвективный теплообмен и лучистый теплообмен. Теплопроводность – процесс передачи теплоты при непосредственном соприкосновении различных тел или отдельных частиц тела, имеющих разные температуры. Конвекция – процесс перемещения сплошных масс жидкости или газа в пространстве из области с одной температурой в область с другой. Тепловое излучение – это процесс передачи энергии путем электромагнитных волн. Теплообмен излучением представляет процесс последовательного превращения внутренней энергии одного тела в энергию излучения, 4

распространения ее в пространстве и превращения энергии излучения во внутреннюю энергию другого тела. В природе и технике элементарные процессы передачи теплоты – теплопроводность, конвекция и тепловое излучение – очень часто происходят совместно. Теплопроводность Теплопроводность представляет собой процесс передачи теплоты соприкасающимися, беспорядочно движущимися структурными частицами вещества (молекулами, атомами, электронами). Структурные частицы более нагретой части тела, обладающей большей энергией, соприкасаясь с окружающими частицами, передают им часть своей энергии. Как правило, теплопроводность в чистом виде возможна только в сплошных по структуре твердых телах. Этот вид теплообмена наблюдается в любых термически неравновесных телах или системах тел. Механизм переноса энергии зависит от физического состояния тел. В металлах перенос теплоты осуществляется путем движения (диффузии) свободных электронов; передача теплоты за счет упругих колебаний кристаллической решетки второстепенна. В жидкостях, в твердых телах-диэлектриках перенос теплоты осуществляется путем непосредственной передачи теплового движения молекул и атомов соседним частицам вещества. В газах перенос теплоты теплопроводностью происходит вследствие обмена энергией при соударении молекул, имеющих различную скорость теплового движения (путем диффузии молекул и атомов).

5

Тепловой поток. Закон Фурье Количество тепла, переданное теплопроводностью, определяют на основе закона Фурье. Согласно гипотезе Фурье, количество теплоты dQ , (Дж), проходящей через изотермическую поверхность площадью dF за промежуток времени d , пропорционально температурному градиенту:

dQ где

n0

t dF d n

grad t dF d ,

(1)

− физическое свойство вещества, называемое коэффициентом тепло-

проводности. Физический смысл коэффициента теплопроводности

– количество

теплоты, переданное в единицу времени через единицу площади изотермической поверхности при единичном значении температурного градиента. Численное значение

характеризует способность вещества передавать теплоту.

Лучшими проводниками теплоты являются металлы, у которых коэффициент теплопроводности

10 430 Вт/(м·К). Меньшие значения

харак-

терны для жаропрочных сплавов, наибольшие значения коэффициента теплопроводности характерны для чистых и особенно благородных металлов. Как правило, с увеличением температуры для чистых металлов наблюдается уменьшение численного значения , а для сплавов – увеличение . Значения коэффициента теплопроводности жидкостей изменяются в пределах

0,07

0,7 Вт/(м·К). Для большинства жидкостей, кроме воды и

глицерина, наблюдается уменьшение численных значений коэффициента теплопроводности с ростом температуры. Хуже всего теплоту теплопроводностью передают газы. Коэффициент теплопроводности для них возрастает с увеличением температуры и изменяется в пределах

0,006 0,1 Вт/(м·К).

Материалы, имеющие значение коэффициента теплопроводности при нормальных условиях

0,25 Вт/(м·К), называются теплоизоляционными. 6

Для теплоизоляционных материалов с увеличением температуры возрастают численные значения коэффициента теплопроводности. Количество теплоты, проходящее в единицу времени через единицу площади изотермической поверхности, называется плотностью теплового потока. Плотность теплового потока (Вт/м2) есть вектор, определяемый соотношением

q

dQ dF d

t n

n0

grad t .

(2)

Количество теплоты, проходящее в единицу времени через изотермическую поверхность dF, называется тепловым потоком Q. Если градиент температуры для различных точек изотермической поверхности различный, то количество теплоты, которое пройдет через всю изотермическую поверхность в единицу времени найдется как

Q

q dF F

F

t dF n

(3)

Если grad t во всех точках изотермической поверхности имеет одинаковое значение, то из (3) следует

Q

q F.

Полное количество теплоты Q, прошедшее за время

(4) через изотермиче-

скую поверхность F, равно

t dF d . n

Q 0F

(5)

Теплопроводность через плоские стенки Любая практическая задача по определению параметров теплообмена в итоге сводится к вычислению теплового потока или определению температурного поля. Тепловой поток, передаваемый теплопроводностью через плоскую однослойную стенку, определяется на основании закона Фурье: 7

Q = (tc1 - tc2) F.

(6)

Плотность теплового потока через стенку: q = (tc1 - tc2).

(7)

Так как температуры поверхностей плоской стенки постоянны во времени (при стационарном тепловом режиме), площадь поверхности плоской стенки одинакова с обеих сторон, то значения теплового потока Q и плотности теплового потока q не меняются во времени и по толщине стенки. Формулы для определения теплового потока (6) и плотности теплового потока (7) можно привести к виду: Q=

tc1 - tc2

, q=

tc1 - tc2

,

(8)

F где

– полное и удельное термическое сопротивление передачи теп-

,

F

лоты теплопроводностью. Из соотношения (8) видно, что при стационарной теплопроводности перепад температур на плоской стенке прямо пропорционален толщине стенки и обратно пропорционален величине коэффициента теплопроводности. В случае плоской многослойной стенки (рисунок 1) плотность теплового потока будет равна: t1 - t4

q=

где

1 1

,

2 2

,

3

,

1

2

3

1

2

3

(9)

– удельные термические сопротивления передачи теплоты теп-

3

лопроводностью трёх стенок соответственно.

8

Рисунок 1. Температурное поле в плоской многослойной стенке Экспериментальное определение коэффициента теплопроводности Существует стационарные и нестационарные методы экспериментального определения коэффициента теплопроводности. В данной работе используется метод определения теплопроводности и термического сопротивления при стационарном тепловом режиме. При исследовании теплоизоляционных материалов, обладающих низкой теплопроводностью, с помощью этого метода, образцу исследуемого материала придают форму тонкой пластины. Для создания перепада температур одну поверхность пластины нагревают, а другую охлаждают. При выборе геометрических размеров исследуемых образцов материалов

с

низкой

теплопроводностью

необходимо

выполнять

условие

δ ≤ 1/5 D (D – диаметр круглой пластины или сторона квадрата), обеспечивающее одномерность температурного поля. Для устранения тепловых потерь с боковых поверхностей образца используют материал с меньшим λ. Относительная погрешность определения коэффициента теплопроводности по данному методу не превышает ±3 %, если испытание проведено в полном соответствии с требованиями стандарта1. 1

ГОСТ 7076 – 1999. Метод определения теплопроводности и термического сопротивления при стационарном тепловом режиме [Текст]. – Взамен ГОСТ 7076-87; введ. 2000 – 04 – 01. – М.: Межгосударственная научно-техническая комиссия по стандартизации, техническому нормированию и сертификации в строительстве; М.: Изд-во стандартов, 2000. С.9. 9

Описание лабораторной установки Измерение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов производится на лабораторной установке, схема которой представлена на рисунке 2.

Рисунок 2. Схема лабораторной установки: 1 – корпус блока; 2 – крепление нагревательного элемента; 3 – нагревательный элемент в форме спирали; 4 – кабель подключения к электрической сети; 5 – ЛАТР; 6 – блок измерения и индикации ИПП-2; 7 – измерительный зонд ИПП-2; 8 – прижимная поверхность измерительного зонда; 9 – зонд термопары; 10 - измерительный блок термопары. Главным элементом установки является блок, корпус (1) которого выполнен в форме куба. Для всех четырех боковых панелей блока (состоящих из материалов с различными теплоизоляционными свойствами), являющихся объектами измерения, создаются одинаковые термодинамические условия. Сверху и снизу блок закрыт специальными панелями из материала, устойчивого к высоким температурам (до 1000 ºС). Внутри блока на специальном креплении (2) располагается нагревательный элемент в форме спирали (3), 10

создающий внутри высокую температуру. Электричество подаётся на спираль через кабель (4), проходящий через нижнюю крышку блока. Кабель подсоединён к лабораторному автотрансформатору (ЛАТРу) (5), с помощью которого преобразуется подаваемое из сети напряжение и, соответственно, температура нагрева спирали. Разрез боковой панели блока показан на рисунке 3. Каркас каждой из 4-х боковых панелей (1) выполнен из дерева. Внутренняя полость трех панелей заполнена теплоизоляционным материалом (2), одна панель пустая, т.е. заполнена только воздухом.

Рисунок 3. Разрез боковой панели: 1 – деревянный каркас панели; 2 – теплоизоляционный материал; 3,4 – стальные листы (3 – охлаждаемый, 4 – нагреваемый); 5 - асбестовая прокладка; 6 – верхняя крышка блока; 7 – нижняя крышка блока; 8 – измерительный зонд ИПП-2; 9 – прижимная поверхность измерительного зонда. I – направление теплового потока.

11

Материалами-наполнителями панелей являются: керамзит, минеральная вата, а также стеклянные шары. Панели с керамзитом и стеклянными шарами заполнены путем свободной засыпки и укладки соответственно. Каждая панель с двух сторон закрывается стальным оцинкованным листом (3,4) толщиной 0,4 мм. Между деревянным каркасом панели и стальными листами располагаются прокладки (5), герметизирующие внутреннее пространство панелей. Прокладками герметизируются также верхняя (6) и нижняя (7) крышки блока. В деревянном каркасе каждой боковой панели сделано отверстие для установки в него термопары, служащей для измерения температуры среды возле соответствующей стенки блока. Данные экспериментальных исследований показали, что температуры внутренних поверхностей боковых панелей незначительно отличаются от температур пристеночных слоев воздуха, измеряемых воздушными зондами термопар, а при сравнении средних (для четырех боковых панелей) значений температуры поверхностей и воздушных слоев совпадают с точностью до 0,5%. Вследствие этого, в данной работе значение температуры внутренней поверхности боковой панели принимается равным значению температуры воздушной среды, измеренному термопарой, размещенной вдоль соответствующей панели. Схема установки термопар представлена на рисунке 4. Термопары расположены точно на середине высоты каждой панели и не касаются внутренних стальных листов.

12

Рисунок 4. Схема установки термопар. Вид сверху в среднем сечении блока: 1 – боковая панель блока; 2 – измерительный зонд термопары; 3 - нагревательный элемент в форме спирали.

13

Средства измерения, используемые в работе 1) Измеритель плотности теплового потока (ИПП-2). Измеритель плотности теплового потока (ИПП-2) предназначен для измерения плотности тепловых потоков, проходящих через однослойные и многослойные ограждающие конструкции зданий и сооружений, через облицовку и теплоизоляцию энергообъектов при экспериментальном исследовании и в условиях эксплуатации. Прибор состоит из блока измерения и индикации, а также двух зондов.

Рисунок 5. ИПП-2: а – блок измерения и индикации; б – зонд для измерения плотности теплового потока с пружиной; в – зонд для измерения температуры поверхности. Принцип действия прибора основан на измерении перепада температур на “вспомогательной стенке”. Величина температурного перепада пропорциональна плотности теплового потока. Измерение температурного перепада осуществляется с помощью ленточной термопары, расположенной внутри пластинки зонда, выступающей в роли “вспомогательной стенки”. Конструктивно прибор выполняется в пластмассовом корпусе. На передней панели прибора располагаются кнопки,

,

, на боковой поверхно-

сти располагаются разъёмы для подключения прибора к компьютеру и сетевого адаптера. На верхней панели расположен разъем для подключения зонда 14

теплового потока или температуры. Внешний вид прибора приведен на рисунке 6.

Рисунок 6. Внешний вид ИПП-2: 1- индикация работы режимов аккумулятора; 2 – индикация нарушения порогов; 3 – кнопка

; 4 – кнопка

;5

– разъём для подключения зонда; 6 – разъём для подключения к компьютеру; 7 – разъём для подключения сетевого адаптера. Наиболее важные технические характеристики прибора представлены в таблице 1. Таблица 1. Технические характеристики прибора ИПП-2 Наименование параметра Приведенная погрешность измерения плотности теплового потока, %, не более Единицы представления плотности теплового потока Единицы представления температуры

Значение 5 Вт/м2 ºС

15

Разрешающая способность измерения плотности теплового потока, Вт/м2

1

Разрешающая способность измерения температуры, ºС

0,1

Диапазон измерения плотности теплового потока, Вт/м2

От 10 до 2000

Диапазон измеряемых температур, ºС

От -60 до +250

Условия эксплуатации прибора и измерительных зондов: температура окружающего воздуха, ºС относительная влажность (без конденсации влаги), %

От -20 до +50 От 10 до 95 От 84 до 106,7

атмосферное давление, кПа

2) Термометр цифровой контактный ТК-5.06 с воздушным зондом Термометр контактный цифровой ТК-5.06 предназначен для измерения температуры различных сред, относительной влажности воздуха путем непосредственного контакта зонда с объектом измерения. Термометры контактные состоят из электронного измерительного блока и сменных зондов. В качестве термочувствительных элементов в зондах используются преобразователи термоэлектрические (ТП) с номинальной статической характеристикой по ГОСТ Р 8.585.

Рисунок 7. Термометр ТК-5.06 с воздушным зондом: а – измерительный блок; б – сменный воздушный зонд. 16

Рисунок 8. Общий вид измерительного блока: 1– корпус прибора; 2 – клавиша включения / выключения; 3 – клавиша подсветки; 4 – жидкокристаллический дисплей; 5 – разъем для подключения зонда.

Примечание. Отключение прибора происходит автоматически через 5 мин. после начала измерения, при этом ни дисплее высвечивается "OFF". Выключение сопровождается звуковым сигналом. Для продолжения работы прибор необходимо включить снова нажатием на клавишу 2. Наиболее важные технические характеристики прибора представлены в таблице 2. Таблица 2. Технические характеристики прибора ТК-5.06 Наименование параметра Диапазон измеряемых температур, °С

Значение -40...+600

Относительная погрешность, %

±0,5

Цена единицы младшего разряда,°С

0,1

Разрешающая способность измерения плотности теплового потока, Вт/м2

1

Рабочие условия эксплуатации, °С

-20...+50

Длина зонда (воздушный ЗВ), мм

150

Предел допускаемой абсолютной погрешности зонда, °С

±0,5

17

Методика проведения лабораторной работы Установка прогревается до температуры измерения и выводится на стационарный режим лаборантом. При этом температура воздуха внутри блока не должна превышать 180 ºС, что продиктовано требованиями безопасности. Перед началом измерения необходимо при помощи термопар убедиться, что температурный режим является стационарным: при этом температура воздуха внутри блока не должна изменяться в течение 5 минут более чем на 2 ºС. Для исключения дополнительных погрешностей необходимо определить максимальное отличие между значениями температур, показываемых одновременно измерительными блоками термопар. Оно не должно превышать 5% от минимального значения температуры на термопарах. После этого можно приступать к измерениям, занося полученные данные в таблицу 3. Процесс измерения состоит из следующих операций: 1. К измерительному блоку ИПП-2 (1) необходимо подсоединить зонд с пружиной для измерения плотности теплового потока. 2. Включить прибор нажатием кнопки

, и подождать 5 секунд перед

началом измерений. 3. Плотно, но не сильно прижать зонд к размеченному пересечению диагоналей стального листа (4) любой из панели. Время замера ограничить 5 минутами, не отрывая и не перемещая зонд по поверхности листа. 4. Занести результат измерения в таблицу 3. 5. Выключить прибор кратковременным нажатием кнопки

и отсо-

единить подключённый зонд. 6. Присоединить зонд для измерения температуры к прибору и включить его нажатием кнопки

. Кратковременным нажатием кнопки

перевести прибор в режим измерения температуры. 18

7. Плотно прижать зонд к размеченному пересечению диагоналей стального листа (4) той же панели. Время замера ограничить 5 минутами, не отрывая и не перемещая зонд по поверхности листа. Необходимо обеспечить полное прижатие поверхности зонда к поверхности листа. От этого напрямую будут зависеть результаты измерений. 8. Полученное значение температуры занести в соответствующую графу таблицы 3. 9. Выключить прибор кратковременным нажатием кнопки

и отсо-

единить подключённый зонд. 10.Повторить последовательность этапов для каждой из трёх оставшихся панелей, занося полученные данные в таблицу 3.

19

Экспериментальные и расчетные данные Таблица 3. Экспериментальные и расчетные данные Толщины, м № п/п

Вид теплоизоляционного материала

Температура внутренней поверхности стенки t1, ◦C

Температура наружной поверхности стенки t4, ◦C

1

воздух

101,3

43,5

Плотность теплового потока q, Стальной лист Вт/м2

166

0,0005

Слой изоляции

Коэффициент теплопроводности стали λ1,3, Вт/м·К

Коэффициент теплопроводности слоя материала λ, Вт/м·К

0,0580

28

0,167

Таблица стандартных значений коэффициентов теплопроводности материалов Таблица 4. Коэффициенты теплопроводности материалов Материал

Коэффициент теплопроводности λ, Вт/м·К

Воздух

0,026 – 0,028

Керамзит

0,070 – 0,160

Минеральная вата

0,045 – 0,075

Лист стальной оцинкованный

28

Стекло минеральное

0,750 – 1,150

Стеклянные шары (насыпной слой)

0,100 – 0,150

Обработка результатов Обработка результатов измерений включает расчёт величин коэффициентов теплопроводности для каждого вида теплоизоляции, сопоставление расчетных величин с табличными значениями. Обработку данных для каждого материала проводят в следующей последовательности: 1. Из формулы (9) для плоской многослойной стенки необходимо выразить искомую величину – коэффициент теплопроводности теплоизоляционного материала λ2: 2 2

t1 - t 4 q

2 1

3

1

3

t1 - t 4 q

2

1 1

2. Подставив известные значения параметров в полученную формулу, найти коэффициент теплопроводности для каждого материала. 3. Сопоставить полученные значения с табличными данными. Сделать выводы.

Пример обработки результатов Исходные данные данные измерений: Вид теплоизоляционного материала: воздух Температура внутренней поверхности стенки: t1 Температура наружной поверхности стенки: t4 Плотность теплового потока q

166 Вт м

101,3 С 43,5 С

2

параметры стенда: Толщина стального листа:

1

3

0, 0005 м

Коэффициент теплопроводности стали: Толщина слоя изоляции:

2

1

3

28 Вт м К

0, 0580 м

Обработка данных 1. Выразим из формулы для плотности теплового потока через плоскую многослойную стенку искомую величину – коэффициент теплопроводности теплоизоляционного материала λ2: 2 2

t1 - t4 q

2 1 1

-

3 3

t1 - t4 -2 q

1 1

2. Подставив известные значения параметров в полученную формулу, вычислим искомую величину: 2

0, 0580 101,3 - 43,5 0, 0005 -2 166 28

0,167 Вт / м К

3. Вывод: полученное значение значительно превышает табличное значение коэффициента теплопроводности воздуха (

в

0,028 Вт м К ) в связи с воз-

можностью протекания, наряду с процессом теплопередачи теплопроводностью, процессов конвективного теплообмена и теплопередачи излучением между горячей и холодной стенками боковой панели. 23

Вопросы для самоконтроля 1. Сформулировать определения понятий: теплопроводность, конвекция, тепловой поток. 2. Написать формулу плотности теплового потока для случая многослойной стенки. 3. Объяснить физический смысл коэффициента теплопроводности. 4. Указать характер зависимости коэффициента теплопроводности материала от температуры в общем случае. 5. Сформулировать определение стационарного теплового режима. 6. Указать метод экспериментального определения коэффициента теплопроводности, используемый в работе. 7. Описать процессы теплопередачи, реализуемые в ходе измерения. 8. Описать схему лабораторной установки. 9. Объяснить принцип действия измерителя плотности теплового потока. 10. Указать причину появления отрицательных значений на дисплее измерителя плотности теплового потока при отрыве зонда от поверхности панели. 11. Чем можно объяснить разность полученных и табличных величин?

24

ЛИТЕРАТУРА 1. Скобло А.И., Молоканов Ю.К., Владимиров А.И., Щелкунов В.А. Процессы и аппараты нефтегазопереработки и нефтехимии: Учебник для вузов. – М.: РГУ нефти и газа имени И.М. Губкина, 2012. – 725 с. 2. Купцов С.М. , Калинин А.Ф. Лабораторная работа «Определение коэффициента теплопроводности теплоизоляционных материалов методом пластины»: Методические указания к лабораторной работе по курсам «Термодинамика» и «Теплотехника». – М.: РГУ нефти и газа, 2003.- 21 с. 3. Теоретические основы теплотехники : учеб. пособие. Ч. 1,2 : Термодинамика в технологических процессах нефтяной и газовой промышленности / Б. П. Поршаков [и др.] ; РГУ нефти и газа им. И.М. Губкина ; Каф. термодинамики и тепловых двигателей. - М.: РГУ нефти и газа, 2005. - 148 с. 4. ГОСТ

7076 – 1999.

Метод

определения

теплопроводности

и термического сопротивления при стационарном тепловом режиме [Текст]. – Взамен ГОСТ 7076-87; введ. 2000 – 04 – 01. – М.: Межгосударственная научно-техническая комиссия по стандартизации, техническому нормированию и сертификации в строительстве; М.: Изд-во стандартов, 2000. – 13 с. 5. ГОСТ 25380-1982. Здания и сооружения. Метод измерения плотности тепловых потоков, проходящих через ограждающие конструкции. [Текст]. Введ. 1983 – 01 – 01. – М.: Государственный комитет СССР по делам строительства; М.: Изд-во стандартов, 1983. – 10 с. 6. Свод правил. Тепловая изоляция оборудования и трубопроводов: СП 61.13330.2012. Актуализированная редакция СНиП 41-03-2003. – введ. 2013–01–01. – М.: Минрегион России, 2012. – 43 с.

25